パッシェンバック効果は、非常に強い磁場が存在する場合に発生します。 ジーマン 分裂エネルギーは、微細構造(スピン軌道)相互作用エネルギーよりもはるかに大きくなります。この領域では、軌道角運動量([latex]vec{L}[/latex])とスピン角運動量([latex]vec{S}[/latex])の間の結合が切断されます。これらは強い外部磁場の周りを独立して歳差運動し、スペクトルパターンが単純化されます。

(画像はイメージです)
パッシェンバック効果は、非常に強い磁場が存在する場合に発生します。 ジーマン 分裂エネルギーは、微細構造(スピン軌道)相互作用エネルギーよりもはるかに大きくなります。この領域では、軌道角運動量([latex]vec{L}[/latex])とスピン角運動量([latex]vec{S}[/latex])の間の結合が切断されます。これらは強い外部磁場の周りを独立して歳差運動し、スペクトルパターンが単純化されます。
パッシェンバック効果は、 ゼーマン効果異常ゼーマン効果は、外部磁場が内部スピン軌道結合に比べて小さな摂動である場合を説明するのに対し、パッシェンバック効果はその逆のシナリオを説明する。磁場が十分に強い場合、磁気モーメントと外部磁場との相互作用エネルギー[latex]hat{H}_Z[/latex]がスピン軌道相互作用よりも優勢になる。 ハミルトニアン, [latex]hat{H}_{SO}[/latex]。
その結果、[latex]vec{L}[/latex]と[latex]vec{S}[/latex]は実質的に分離されます。「良い」量子数はもはやJと[latex]m_J[/latex]ではなく、磁場軸に沿った軌道角運動量とスピン角運動量の独立した射影を表す[latex]m_L[/latex]と[latex]m_S[/latex]になります。一次のエネルギーシフトは、独立した相互作用の和によって与えられます。[latex]Delta E = (m_L + g_s m_S)mu_B B[/latex]。[latex]g_s approx 2[/latex]の場合、これは通常のゼーマン三重項によく似た分裂パターンをもたらしますが、微細構造相互作用は小さな摂動として扱われるため、これらの各線に小さな残留サブ構造が生じます。異常ゼーマン領域からパッシェン・バック領域への遷移は連続的であり、中間場理論を用いて計算することができる。
Paschen-Back Effect
(日付が不明または関連性がない場合、例えば「流体力学」などでは、その注目すべき出現時期の概算値が提示されます。)
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