(यह छवि केवल उदाहरण के लिए बनाई गई है)
पैस्चेन-बैक प्रभाव बहुत मजबूत चुंबकीय क्षेत्र की उपस्थिति में होता है, जहाँ ज़ीमैन विखंडन ऊर्जा, सूक्ष्म-संरचना (स्पिन-कक्ष) अंतःक्रिया ऊर्जा से काफी अधिक हो जाती है। इस अवस्था में, कक्षीय (L) और स्पिन (S) कोणीय संवेग के बीच का युग्मन टूट जाता है। वे प्रबल बाह्य चुंबकीय क्षेत्र के चारों ओर स्वतंत्र रूप से परिक्रमण करते हैं, जिससे वर्णक्रमीय पैटर्न सरल हो जाता है।
पास्चेन-बैक प्रभाव उच्च-क्षेत्र सीमा का प्रतिनिधित्व करता है। ज़ीमैन प्रभावजबकि विषम ज़ीमैन प्रभाव उस स्थिति का वर्णन करता है जहाँ बाह्य क्षेत्र आंतरिक स्पिन-ऑर्बिट युग्मन की तुलना में एक छोटा विक्षोभ होता है, वहीं पास्चेन-बैक प्रभाव इसके विपरीत परिदृश्य का वर्णन करता है। जब चुंबकीय क्षेत्र पर्याप्त रूप से मजबूत होता है, तो बाह्य क्षेत्र के साथ चुंबकीय क्षणों की अंतःक्रिया ऊर्जा, [latex]hat{H}_Z[/latex], स्पिन-ऑर्बिट अंतःक्रिया पर हावी हो जाती है। हैमिल्टोनियन, [latex]hat{H}_{SO}[/latex].
परिणामस्वरूप, [latex]vec{L}[/latex] और [latex]vec{S}[/latex] प्रभावी रूप से वियोजित हो जाते हैं। 'अच्छे' क्वांटम संख्याएँ अब J और [latex]m_J[/latex] नहीं हैं, बल्कि [latex]m_L[/latex] और [latex]m_S[/latex] हैं, जो चुंबकीय क्षेत्र अक्ष के अनुदिश कक्षीय और स्पिन कोणीय संवेग के स्वतंत्र प्रक्षेपणों का वर्णन करती हैं। प्रथम-कोटि ऊर्जा विस्थापन तब स्वतंत्र अंतःक्रियाओं के योग द्वारा दिया जाता है: [latex]Delta E = (m_L + g_s m_S)mu_B B[/latex]। [latex]g_s approx 2[/latex] के साथ, यह एक विभाजन पैटर्न की ओर ले जाता है जो सामान्य ज़ीमैन त्रिक के समान दिखता है, हालांकि सूक्ष्म-संरचना अंतःक्रिया, जिसे अब एक छोटे विक्षोभ के रूप में माना जाता है, के कारण इनमें से प्रत्येक रेखा में एक छोटी अवशिष्ट उपसंरचना होती है। असामान्य ज़ीमैन व्यवस्था से पास्चेन-बैक व्यवस्था में संक्रमण निरंतर होता है और इसे मध्यवर्ती-क्षेत्र सिद्धांतों का उपयोग करके गणना की जा सकती है।
पासचेन-बैक प्रभाव
(यदि तिथि अज्ञात है या प्रासंगिक नहीं है, उदाहरण के लिए "द्रव यांत्रिकी", तो इसके उल्लेखनीय उद्भव का एक अनुमानित आंकड़ा प्रदान किया गया है)
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