この法律は、 起電力 (EMF任意の閉回路に誘導される磁束密度 [latex]mathcal{E}[/latex] は、回路を通過する磁束 ([latex]Phi_B[/latex]) の時間変化率の負の値に等しくなります。数式は [latex]mathcal{E} = -frac{dPhi_B}{dt}[/latex] です。この原理は、発電機、変圧器、インダクタの基礎となっており、誘導の巨視的な効果を説明しています。

(画像はイメージです)
この法律は、 起電力 (EMF任意の閉回路に誘導される磁束密度 [latex]mathcal{E}[/latex] は、回路を通過する磁束 ([latex]Phi_B[/latex]) の時間変化率の負の値に等しくなります。数式は [latex]mathcal{E} = -frac{dPhi_B}{dt}[/latex] です。この原理は、発電機、変圧器、インダクタの基礎となっており、誘導の巨視的な効果を説明しています。
The integral form of Faraday’s law of induction provides a macroscopic view of the relationship between a changing magnetic environment and an electrical circuit. It defines the electromotive force, or EMF ([latex]\mathcal{E}[/latex]), as the line integral of the electric field [latex]\mathbf{E}[/latex] around a closed loop [latex]\partial\Sigma[/latex]: [latex]\mathcal{E} = \oint_{\partial\Sigma} \mathbf{E} \cdot d\mathbf{l}[/latex]. This EMF represents the total voltage that would be measured by a voltmeter placed in the loop if it were cut open. The law equates this EMF to the rate of change of magnetic flux, [latex]\Phi_B[/latex], passing through the surface [latex]\Sigma[/latex] bounded by the loop.
磁束は、表面 [latex]Sigma[/latex] 上の磁場 [latex]mathbf{B}[/latex] の面積分として定義されます。[latex]Phi_B = iint_Sigma mathbf{B} cdot dmathbf{A}[/latex]。したがって、完全な法則は [latex]oint_{partialSigma} mathbf{E} cdot dmathbf{l} = -frac{d}{dt} iint_Sigma mathbf{B} cdot dmathbf{A}[/latex] と記述されます。レンツの法則で定式化された負の符号は、誘導起電力が、元の磁束の変化に抵抗する磁場を生成する電流を生成することを示しています。この抵抗は、 エネルギー保存の法則.
この法則は驚くほど一般的です。磁束の変化は、磁場自体の強さの変化、ループの面積の変化、磁場に対するループの向きの変化、またはこれらの任意の組み合わせなど、いくつかの要因によって引き起こされる可能性があります。 多用途性 本書は、その幅広い機器への応用例を解説している。例えば、交流発電機では、コイル(ループ)が一定の磁場の中で回転し、その向き、ひいては磁束が連続的に変化することで、正弦波状の起電力が発生する。変圧器では、一次コイルに流れる電流の変化によって磁場が変化し、それが二次コイルに起電力を誘起する。
ファラデーの電磁誘導の法則(積分形式)
(日付が不明または関連性がない場合、例えば「流体力学」などでは、その注目すべき出現時期の概算値が提示されます。)
フルサイズの画像とダウンロードは、登録会員のみが100%無料で利用できます。
> ログイン <