Definición de fluido no newtoniano

La estadística cuántica modifica la mecánica estadística clásica para explicar la indistinguibilidad de partículas idénticas. Se divide en dos tipos: La estadística de Fermi-Dirac para los fermiones (partículas de espín semientero, como los electrones), que obedecen al principio de exclusión de Pauli, y la estadística de Bose-Einstein para los bosones (partículas de espín entero, como los fotones), que pueden ocupar el mismo estado cuántico. Esta distinción es crucial a bajas temperaturas y altas densidades.

La tixotropía y la reopexia describen cambios en la viscosidad que dependen del tiempo. La viscosidad de un fluido tixotrópico disminuye con el tiempo bajo una tensión de cizallamiento constante (p. ej., el yogur se vuelve más líquido al removerlo). La viscosidad de un fluido reopéctico (o antitixotrópico) aumenta con el tiempo bajo una tensión de cizallamiento constante (p. ej., algunos lubricantes). Estos efectos son reversibles; el fluido vuelve a su estado original tras un periodo de reposo.

Fenómeno de la mecánica cuántica en el que una función de onda puede propagarse a través de una barrera de energía potencial. Clásicamente, una partícula que carezca de energía suficiente para superar una barrera se reflejaría. Sin embargo, debido a la naturaleza ondulatoria de las partículas, existe una probabilidad distinta de cero de que la partícula aparezca al otro lado de la barrera, atravesándola.

El lugar geométrico planckiano es la trayectoria que sigue el color de un radiador de cuerpo negro incandescente en un espacio de cromaticidad a medida que cambia su temperatura. Se suele representar en el diagrama de cromaticidad xy de la CIE 1931, como un arco que va desde la región rojiza-anaranjada hasta la región azul-blanca. Sirve como referencia fundamental para definir la temperatura de color.

Se trata de una ecuación fundamental de la mecánica cuántica que describe cómo cambia el estado cuántico de un sistema físico a lo largo del tiempo. Es una ecuación diferencial parcial lineal para la función de onda, [latex]\Psi(x, t)[/latex]. La versión dependiente del tiempo es [latex]i\hbar\frac{\partial}{\partial t}\Psi = \hat{H}\Psi[/latex], donde [latex]\hat{H}[/latex] es el operador Hamiltoniano, que representa la energía total del sistema.

En mecánica cuántica, el momento es un observable representado por un operador vectorial. En la base de posición, el operador de momento viene dado por [latex]\hat{\vec{p}} = -i\hbar\nabla[/latex], donde [latex]\hbar[/latex] es la constante de Planck reducida y [latex]\nabla[/latex] es el operador de gradiente. La conservación del momento corresponde al hecho de que el operador hamiltoniano conmuta con el operador de momento, [latex][\hat{H}, \hat{\vec{p}}] = 0[/latex], para un sistema con simetría traslacional.

Es imposible conocer simultáneamente con perfecta exactitud ciertos pares de propiedades físicas complementarias de una partícula. El ejemplo más común es la posición [latex]x[/latex] y el momento [latex]p[/latex]. El principio establece que el producto de sus incertidumbres, [latex]\Delta x[/latex] y [latex]\Delta p[/latex], debe ser mayor o igual que un valor específico: [latex]\Delta x \Delta p \ge \frac{\hbar}{2}[/latex].

Un diodo emisor de luz es una unión pn semiconductora. Al aplicar una tensión directa adecuada, los electrones del lado n y los huecos del lado p se inyectan en la región de agotamiento. Al recombinarse, se libera energía. En los semiconductores de banda prohibida directa, esta energía se emite eficientemente en forma de fotones de luz, un proceso conocido como electroluminiscencia.

El potencial electroquímico, [latex]\bar{\mu}_i[/latex], cuantifica la energía total de una especie cargada `i` en un sistema. Combina el potencial químico, [latex]\mu_i[/latex], que tiene en cuenta la concentración y las propiedades intrínsecas, con la energía potencial electrostática, [latex]z_i F \phi[/latex]. La fórmula es [latex]\bar{\mu}_i = \mu_i + z_i F \phi[/latex], donde [latex]z_i[/latex] es la carga del ion, [latex]F[/latex] es la constante de Faraday y [latex]phi[/latex] es el potencial eléctrico local.

Correlated Color Temperature (CCT) is a metric for light sources that do not radiate as ideal black bodies, such as LEDs or fluorescent lamps. It is the temperature of the Planckian radiator whose color is perceived as most similar to the light source. This 'closeness' is determined by finding the point on the Planckian locus nearest to the source's chromaticity coordinates.

El Difusor Reflectante Perfecto, también conocido como blanco perfecto, es una superficie teórica idealizada que se utiliza como estándar de referencia en colorimetría y espectrofotometría. Se define como una superficie que refleja el 100 % de la luz incidente en todas las longitudes de onda del espectro visible y la refleja de forma perfectamente difusa (reflectancia lambertiana), lo que significa que su brillo es uniforme desde cualquier ángulo de visión.