帕申-贝克效应发生在磁场非常强的情况下,在这种情况下 齐曼 分裂能变得远远大于精细结构(自旋-轨道)相互作用能。在这种情况下,轨道([latex]\vec{L}[/latex])和自旋([latex]\vec{S}[/latex])角动量之间的耦合被打破。它们围绕着强外部磁场独立前行,从而简化了光谱模式。.

(图片仅供参考)
帕申-贝克效应发生在磁场非常强的情况下,在这种情况下 齐曼 分裂能变得远远大于精细结构(自旋-轨道)相互作用能。在这种情况下,轨道([latex]\vec{L}[/latex])和自旋([latex]\vec{S}[/latex])角动量之间的耦合被打破。它们围绕着强外部磁场独立前行,从而简化了光谱模式。.
The Paschen-Back effect represents the high-field limit of the Zeeman effect. While the anomalous Zeeman effect describes the case where the external field is a small perturbation compared to the internal spin-orbit coupling, the Paschen-Back effect describes the opposite scenario. When the magnetic field is sufficiently strong, the interaction energy of the magnetic moments with the external field, [latex]\hat{H}_Z[/latex], dominates over the spin-orbit interaction Hamiltonian, [latex]\hat{H}_{SO}[/latex].
因此,[latex]/vec{L}[/latex] 和 [latex]/vec{S}[/latex] 被有效地解耦了。好 ‘量子数不再是 J 和 [latex]m_J[/latex],而是 [latex]m_L[/latex] 和 [latex]m_S[/latex],它们描述了轨道角动量和自旋角动量沿磁场轴的独立投影。一阶能量移动由这两个独立的相互作用之和给出:[latex]\Delta E = (m_L + g_s m_S)\mu_B B[/latex]。[latex]g_s (大约 2[/latex])导致的分裂模式与正常的泽曼三重条纹非常相似,尽管精细结构相互作用(现在被视为一个小扰动)会使这些条纹中的每一条都有一个小的残余子结构。从反常泽曼机制到帕申-贝克机制的过渡是连续的,可以用中间场理论来计算。.
帕邢-巴克效应
(如果日期未知或不相关,例如“流体力学”,则提供其显著出现的近似估计)
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