(यह छवि केवल उदाहरण के लिए बनाई गई है)
पैस्चेन-बैक प्रभाव बहुत मजबूत चुंबकीय क्षेत्र की उपस्थिति में होता है, जहाँ ज़ीमैन विखंडन ऊर्जा, सूक्ष्म-संरचना (स्पिन-कक्ष) अंतःक्रिया ऊर्जा से काफी अधिक हो जाती है। इस अवस्था में, कक्षीय (L) और स्पिन (S) कोणीय संवेग के बीच का युग्मन टूट जाता है। वे प्रबल बाह्य चुंबकीय क्षेत्र के चारों ओर स्वतंत्र रूप से परिक्रमण करते हैं, जिससे वर्णक्रमीय पैटर्न सरल हो जाता है।
The Paschen-Back effect represents the high-field limit of the Zeeman effect. While the anomalous Zeeman effect describes the case where the external field is a small perturbation compared to the internal spin-orbit coupling, the Paschen-Back effect describes the opposite scenario. When the magnetic field is sufficiently strong, the interaction energy of the magnetic moments with the external field, [latex]\hat{H}_Z[/latex], dominates over the spin-orbit interaction Hamiltonian, [latex]\hat{H}_{SO}[/latex].
परिणामस्वरूप, [latex]vec{L}[/latex] और [latex]vec{S}[/latex] प्रभावी रूप से वियोजित हो जाते हैं। 'अच्छे' क्वांटम संख्याएँ अब J और [latex]m_J[/latex] नहीं हैं, बल्कि [latex]m_L[/latex] और [latex]m_S[/latex] हैं, जो चुंबकीय क्षेत्र अक्ष के अनुदिश कक्षीय और स्पिन कोणीय संवेग के स्वतंत्र प्रक्षेपणों का वर्णन करती हैं। प्रथम-कोटि ऊर्जा विस्थापन तब स्वतंत्र अंतःक्रियाओं के योग द्वारा दिया जाता है: [latex]Delta E = (m_L + g_s m_S)mu_B B[/latex]। [latex]g_s approx 2[/latex] के साथ, यह एक विभाजन पैटर्न की ओर ले जाता है जो सामान्य ज़ीमैन त्रिक के समान दिखता है, हालांकि सूक्ष्म-संरचना अंतःक्रिया, जिसे अब एक छोटे विक्षोभ के रूप में माना जाता है, के कारण इनमें से प्रत्येक रेखा में एक छोटी अवशिष्ट उपसंरचना होती है। असामान्य ज़ीमैन व्यवस्था से पास्चेन-बैक व्यवस्था में संक्रमण निरंतर होता है और इसे मध्यवर्ती-क्षेत्र सिद्धांतों का उपयोग करके गणना की जा सकती है।
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पासचेन-बैक प्रभाव
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