المغناطيسية الحديدية والمجالات المغناطيسية

الطاقة ليست متصلة ولكنها تأتي في حزم منفصلة تسمى كوانتا. وتتناسب الطاقة [latex]E[/latex] لكمية واحدة من الإشعاع الكهرومغناطيسي (فوتون) تناسباً طردياً مع تردده [latex]E \nu[/latex]. وتُعرَّف هذه العلاقة بعلاقة بلانك-آينشتاين، [latex]E = h\nu[/latex]، حيث [latex]h[/latex] هو ثابت بلانك. هذا المفهوم يتحدى الفيزياء الكلاسيكية بشكل أساسي.

المجموعة الإحصائية هي أداة مفاهيمية تتكون من عدد كبير من النسخ الافتراضية لنظام ما، تُمثل كل منها حالة مجهرية محتملة. بحساب متوسط ​​خصائص جميع الأنظمة في المجموعة، يُمكن حساب المُلاحظات العيانية. الأنواع الرئيسية هي: الميكروكانونية (نظام معزول ذو قيم ثابتة N, V, E)، والكانونية (نظام مغلق ذو قيم ثابتة N, V, T)، والكانونية الكبرى (نظام مفتوح ذو قيم ثابتة µ, V, T).

الطبقة الحدودية هي طبقة رقيقة من السائل تقع بالقرب من سطح فاصل، حيث تكون تأثيرات اللزوجة كبيرة. قدّم لودفيج براندتل هذا المفهوم، الذي يُبسّط مسائل ديناميكا الموائع بتقسيم التدفق إلى منطقتين: الطبقة الحدودية الرقيقة حيث تسود اللزوجة، والمنطقة الخارجية حيث يُمكن تطبيق نظرية التدفق غير اللزج.

يقيس مقياس الأس الهيدروجيني الجهد بين قطبين ويحولها إلى قيمة الأس الهيدروجيني. المكون الأساسي هو القطب الزجاجي الذي يحتوي على لمبة زجاجية رقيقة حساسة لنشاط أيونات الهيدروجين. يتناسب فرق الجهد، E، بين القطب الزجاجي والقطب المرجعي المستقر خطيًا مع الأس الهيدروجيني وفقًا لصيغة معادلة نيرنست [latex]E = K + \nfrac{2.303RT}{F}pH[/latex].

في التحفيز غير المتجانس، يكون المحفز في طور مختلف عن المتفاعلات. عادةً، يُستخدم محفز صلب مع المتفاعلات الغازية أو السائلة. تتضمن العملية عدة خطوات: انتشار المتفاعلات على سطح المحفز، الامتزاز على المواقع النشطة، التفاعل الكيميائي على السطح، امتزاز النواتج، وانتشار النواتج بعيدًا عن السطح.

يحدث تأثير Paschen-Back في وجود مجال مغناطيسي قوي جدًا، حيث تصبح طاقة انقسام زيمان أكبر بكثير من طاقة تفاعل البنية الدقيقة (المدار المغزلي). في هذا النظام، ينكسر الاقتران بين الزخم الزاوي المداري ([latex]\vec{L}[/latex]) والزخم الزاوي المغزلي ([latex]\vec{S}[/latex]). ويتقدمان بشكل مستقل حول المجال المغناطيسي الخارجي القوي، مما يبسط النمط الطيفي.

إن الحد الأدنى لحجم الميزة الذي يمكن لنظام الطباعة الليثوغرافية الضوئية الإسقاط طباعته محدود بالحيود ويتم تقريبه بمعيار رايلي. ويُعطى البُعد الحرج (CD) بالمعادلة [latex]CD = k_1 \cdot \frac{\lambda}{NA}[/latex]، حيث [latex]\lambda[/latex] هو الطول الموجي للضوء، وNA هو الفتحة العددية للعدسة، و[latex]k_1[/latex] هو معامل مرتبط بالعملية. تتطلب السمات الأصغر أطوال موجية أقصر أو فتحات عددية أعلى.

تقيس نظرية كوتا-جوكوفسكي قوة الرفع التي يولدها الجنيح الهوائي. وتنص هذه النظرية على أن الرفع لكل وحدة امتداد ([latex]L'[/latex]) يتناسب طرديًا مع كثافة المائع ([latex]\rho[/latex])، وسرعة التيار الحر ([latex]V[/latex])، والدوران ([latex]\Gamma[/latex]) حول الجسم: [latex]L'= \rho V \Gamma[/latex]. وهذا يربط بين المفهوم المجرد للدوران والقوة الفيزيائية للرفع.

تُحسّن عملية كلود دورة هامبسون-ليند من خلال دمج محرك تمدد أو توربين. يعمل جزء من الغاز المضغوط في الموسع، مما يُسبب انخفاضًا أكبر بكثير في درجة الحرارة (تمدد شبه متساوي الإنتروبيا) مقارنةً بتمدد جول-تومسون وحده. هذا يوفر تبريدًا أكثر كفاءة، مما يجعلها الطريقة السائدة لتسييل الغاز وفصله على نطاق واسع اليوم.

يُعد مبدأ التكافؤ حجر الزاوية في النسبية العامة. ويفترض أن تأثيرات مجال الجاذبية المنتظم لا يمكن تمييزها عن تأثيرات التسارع المنتظم. هذا يعني أن الراصد في مصعد حر السقوط بلا نوافذ يشعر بانعدام الوزن، تمامًا كما يشعر الراصد في الفضاء السحيق، بعيدًا عن أي مصدر جاذبية، مما يُشكل الأساس المفاهيمي للجاذبية كظاهرة هندسية.

في عام 1911، اكتشف هايكه كاميرلنغ أونيس الموصلية الفائقة أثناء دراسته لمقاومة الزئبق الصلب عند درجات حرارة مبردة. ولاحظ أن المقاومة الكهربية للزئبق تنخفض فجأة إلى الصفر عند درجة حرارة حرجة ([latex]T_c[/latex]) تبلغ 4.2 كلفن. وتمثل هذه الظاهرة، التي أطلق عليها الموصلية الفائقة، حالة من المادة ذات مقاومة كهربائية صفرية تماماً وطرد للمجالات المغناطيسية.

يتنبأ معيار خضوع فون ميزس بأن خضوع مادة قابلة للسحب يبدأ عندما يصل ثابت الإجهاد المنحرف الثاني، [latex]J_2[/latex]، إلى قيمة حرجة. وغالبًا ما يتم التعبير عنها بدلالة إجهاد فون ميزس، [latex]\سيغما_v[/latex]، وهي قيمة قياسية يجب أن تكون أقل من قوة خضوع المادة، [latex]\سيغما_y[/latex]. يحدث الخضوع عندما [latex]\سيغما_v = \سيغما_y[/latex].