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Teoría de superconductividad BCS

1957
  • John Bardeen
  • Leon Cooper
  • John Robert Schrieffer
Laboratorio de investigación centrado en la superconductividad con criostato avanzado y científicos analizando datos.

(Imagen generada únicamente con fines ilustrativos)

Desarrollada en 1957 por John Bardeen, Leon Cooper y Robert Schrieffer, la teoría BCS ofrece una explicación microscópica de la superconductividad convencional. Postula que, por debajo de la temperatura crítica ([latex]T_c[/latex]), los electrones pueden superar su repulsión electrostática y formar pares ligados, denominados pares de Cooper, mediante interacciones con la red cristalina (fonones). Estos pares se comportan como bosones y pueden condensarse en un único estado cuántico macroscópico.

La teoría BCS fue un logro monumental que resolvió un enigma de 46 años en la física. Su concepto central es el par de Cooper. En un metal normal, los electrones se mueven de forma independiente y se dispersan entre las impurezas y las vibraciones de la red (fonones), lo que provoca resistencia eléctrica. En el modelo BCS, un electrón que se desplaza por la red cristalina atrae a los iones positivos, creando una ligera distorsión u ondulación en la red. Esta región de carga positiva aumentada puede atraer a un segundo electrón. Esta atracción indirecta, mediada por fonones, puede superar la repulsión directa de Coulomb entre los dos electrones, uniéndolos en un par de Cooper. Estos pares tienen un espín entero (0 ó 1), lo que los convierte en bosones, a diferencia de los electrones individuales, que son fermiones. Según la estadística cuántica, los bosones no están sujetos al principio de exclusión de Pauli y pueden ocupar todos el mismo estado cuántico de mínima energía. Por debajo de [latex]T_c[/latex], una fracción significativa de los pares de Cooper se condensa en este único estado básico macroscópico, descrito por una única función de onda. Este condensado de pares puede moverse a través de la red sin dispersarse, ya que la dispersión de un solo par requeriría suficiente energía para romperlo y excitar a ambos electrones, una energía dada por la brecha de energía superconductora, [latex]\Delta[/latex]. A bajas temperaturas, esta energía no está disponible, por lo que la resistencia es nula. La teoría predijo con éxito el efecto isotópico, donde [latex]T_c \propto M^{-1/2}[/latex] (M es la masa isotópica), y proporcionó una fórmula para la temperatura crítica: [latex]k_B T_c \aprox 1,13 \hbar \omega_D \exp(-1/N(0)V)[/latex], vinculando [latex]T_c[/latex] a la frecuencia de Debye [latex]\omega_D[/latex], la densidad de estados [latex]N(0)[/latex], y el potencial de interacción electrón-fonón [latex]V[/latex].

UNESCO Nomenclature: 2211
- Física del estado sólido

Tipo

Modelo teórico

Ruptura

Revolucionario

Uso

Uso generalizado

Precursores

  • descubrimiento de la superconductividad (1911)
  • mecánica cuántica
  • Ecuaciones de Londres
  • Teoría de Ginzburg-Landau
  • descubrimiento del efecto isotópico (1950)
  • concepto de interacción electrón-fonón

Aplicaciones

  • Orientación para la búsqueda de nuevos materiales superconductores
  • comprensión de la superfluidez en helio-3
  • Fundamento teórico de la electrónica superconductora
  • modelos en física nuclear y física de partículas

Patentes:

NA

Ideas para posibles innovaciones

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Relacionado con: Teoría BCS, pares de Cooper, superconductividad, fonones, acoplamiento electrón-fonón, mecánica cuántica, teoría de la materia condensada, brecha de energía, estado cuántico macroscópico, Bardeen-Cooper-Schrieffer.

Contexto histórico

Teoría de superconductividad BCS

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1957
1957
1959-11
1960
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(Si la fecha es desconocida o no es relevante, por ejemplo "mecánica de fluidos", se proporciona una estimación redondeada de su aparición notable)

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