Contracción de los lantánidos

El factor g de Landé ([latex]g_J[/latex]) es una constante de proporcionalidad adimensional que relaciona el momento magnético total de un átomo con su momento angular total en el límite de campo débil. Es crucial para explicar cuantitativamente el efecto Zeeman anómalo. Su valor viene dado por la fórmula [latex]g_J = 1 + \frac{J(J+1) + S(S+1) - L(L+1)}{2J(J+1)}[/latex], donde L, S y J son los números cuánticos.

Todas las entidades cuánticas, como los fotones y los electrones, presentan propiedades tanto de partícula como de onda. Dependiendo de la configuración experimental, pueden comportarse como una partícula localizada o como una onda distribuida. La hipótesis de de Broglie afirma que cualquier partícula con momento [latex]p[/latex] tiene asociada una longitud de onda [latex]\lambda = h/p[/latex], donde [latex]h[/latex] es la constante de Planck.

El pH se define formalmente como el logaritmo decimal negativo de la actividad del ion hidrógeno, [latex]a_{H^+}[/latex]. La fórmula es [latex]pH = -\log_{10}(a_{H^+})[/latex]. La actividad es la concentración efectiva de iones de hidrógeno, teniendo en cuenta las fuerzas intermoleculares, y es adimensional. Para soluciones diluidas, la actividad es aproximadamente igual a la concentración molar de iones [latex]H^+[/latex], lo que simplifica el cálculo.

La estadística cuántica modifica la mecánica estadística clásica para explicar la indistinguibilidad de partículas idénticas. Se divide en dos tipos: La estadística de Fermi-Dirac para los fermiones (partículas de espín semientero, como los electrones), que obedecen al principio de exclusión de Pauli, y la estadística de Bose-Einstein para los bosones (partículas de espín entero, como los fotones), que pueden ocupar el mismo estado cuántico. Esta distinción es crucial a bajas temperaturas y altas densidades.

La tixotropía y la reopexia describen cambios en la viscosidad que dependen del tiempo. La viscosidad de un fluido tixotrópico disminuye con el tiempo bajo una tensión de cizallamiento constante (p. ej., el yogur se vuelve más líquido al removerlo). La viscosidad de un fluido reopéctico (o antitixotrópico) aumenta con el tiempo bajo una tensión de cizallamiento constante (p. ej., algunos lubricantes). Estos efectos son reversibles; el fluido vuelve a su estado original tras un periodo de reposo.

Fenómeno de la mecánica cuántica en el que una función de onda puede propagarse a través de una barrera de energía potencial. Clásicamente, una partícula que carezca de energía suficiente para superar una barrera se reflejaría. Sin embargo, debido a la naturaleza ondulatoria de las partículas, existe una probabilidad distinta de cero de que la partícula aparezca al otro lado de la barrera, atravesándola.

Un plástico de Bingham es un material viscoplástico que se comporta como un cuerpo rígido a bajas tensiones, pero que fluye como un fluido viscoso a altas tensiones. Se caracteriza por un límite elástico, [latex]\tau_0[/latex], que es el esfuerzo cortante mínimo necesario para iniciar el flujo. Por debajo de este umbral, no se deforma. Algunos ejemplos comunes son la pasta de dientes, la mayonesa y los lodos arcillosos.

La pseudoplasticidad, o pseudoplasticidad, es un comportamiento no newtoniano en el que la viscosidad de un fluido disminuye al aumentar la tasa de esfuerzo cortante. Muchas sustancias comunes, como el kétchup o la pintura, presentan esta propiedad. En reposo, son espesas, pero fluyen con mayor facilidad al agitarse, removerse o extenderse. Esto suele modelarse mediante la ley de potencia de Ostwald-de Waele.

Se trata de una ecuación fundamental de la mecánica cuántica que describe cómo cambia el estado cuántico de un sistema físico a lo largo del tiempo. Es una ecuación diferencial parcial lineal para la función de onda, [latex]\Psi(x, t)[/latex]. La versión dependiente del tiempo es [latex]i\hbar\frac{\partial}{\partial t}\Psi = \hat{H}\Psi[/latex], donde [latex]\hat{H}[/latex] es el operador Hamiltoniano, que representa la energía total del sistema.

En mecánica cuántica, el momento es un observable representado por un operador vectorial. En la base de posición, el operador de momento viene dado por [latex]\hat{\vec{p}} = -i\hbar\nabla[/latex], donde [latex]\hbar[/latex] es la constante de Planck reducida y [latex]\nabla[/latex] es el operador de gradiente. La conservación del momento corresponde al hecho de que el operador hamiltoniano conmuta con el operador de momento, [latex][\hat{H}, \hat{\vec{p}}] = 0[/latex], para un sistema con simetría traslacional.

Es imposible conocer simultáneamente con perfecta exactitud ciertos pares de propiedades físicas complementarias de una partícula. El ejemplo más común es la posición [latex]x[/latex] y el momento [latex]p[/latex]. El principio establece que el producto de sus incertidumbres, [latex]\Delta x[/latex] y [latex]\Delta p[/latex], debe ser mayor o igual que un valor específico: [latex]\Delta x \Delta p \ge \frac{\hbar}{2}[/latex].

Un fluido no newtoniano es aquel cuya viscosidad cambia bajo un esfuerzo cortante aplicado. A diferencia de un fluido newtoniano, en el que la viscosidad es constante, sus propiedades de flujo no se describen mediante una relación lineal entre la tensión de cizallamiento ([latex]\tau[/latex]) y la velocidad de cizallamiento ([latex]\dot{\gamma}[/latex]). Esta dependencia puede manifestarse como adelgazamiento por cizallamiento (la viscosidad disminuye con el esfuerzo) o espesamiento por cizallamiento (la viscosidad aumenta con el esfuerzo).