파셴-백 효과는 매우 강한 자기장이 존재할 때 발생하는데, 이때 제만 분리 에너지가 미세 구조(스핀-궤도) 상호작용 에너지보다 훨씬 커지게 됩니다. 이 영역에서는 궤도 각운동량([latex]vec{L}[/latex])과 스핀 각운동량([latex]vec{S}[/latex]) 사이의 결합이 끊어집니다. 이들은 강한 외부 자기장을 중심으로 독립적으로 세차 운동을 하며, 스펙트럼 패턴을 단순화합니다.

(설명을 위한 생성된 이미지입니다)
파셴-백 효과는 매우 강한 자기장이 존재할 때 발생하는데, 이때 제만 분리 에너지가 미세 구조(스핀-궤도) 상호작용 에너지보다 훨씬 커지게 됩니다. 이 영역에서는 궤도 각운동량([latex]vec{L}[/latex])과 스핀 각운동량([latex]vec{S}[/latex]) 사이의 결합이 끊어집니다. 이들은 강한 외부 자기장을 중심으로 독립적으로 세차 운동을 하며, 스펙트럼 패턴을 단순화합니다.
The Paschen-Back effect represents the high-field limit of the Zeeman effect. While the anomalous Zeeman effect describes the case where the external field is a small perturbation compared to the internal spin-orbit coupling, the Paschen-Back effect describes the opposite scenario. When the magnetic field is sufficiently strong, the interaction energy of the magnetic moments with the external field, [latex]\hat{H}_Z[/latex], dominates over the spin-orbit interaction Hamiltonian, [latex]\hat{H}_{SO}[/latex].
결과적으로, [latex]vec{L}[/latex]과 [latex]vec{S}[/latex]는 효과적으로 분리됩니다. '좋은' 양자수는 더 이상 J와 [latex]m_J[/latex]가 아니라, 자기장 축을 따라 궤도 및 스핀 각운동량의 독립적인 투영을 나타내는 [latex]m_L[/latex]과 [latex]m_S[/latex]입니다. 그러면 1차 에너지 변화는 독립적인 상호작용의 합으로 주어집니다. [latex]Delta E = (m_L + g_s m_S)mu_B B[/latex]. [latex]g_s approx 2[/latex]일 때, 이는 일반적인 제만 삼중항과 매우 유사한 분할 패턴을 나타내지만, 이제 작은 섭동으로 취급되는 미세 구조 상호작용으로 인해 각 선에 작은 잔류 하위 구조가 나타납니다. 비정상적인 제만 영역에서 파셴-백 영역으로의 전환은 연속적이며 중간장 이론을 사용하여 계산할 수 있습니다.
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Paschen-Back Effect
(날짜를 알 수 없거나 관련이 없는 경우, 예를 들어 "유체역학"의 경우, 주목할 만한 등장 시기를 대략적으로 추정하여 제공합니다.)
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